Оборудование для Вашей лаборатории

Наши партнеры:

Наши контакты:

тел./факс
(4812) 31-08-84,
(4812) 31-74-79,
(4812) 31-74-99.

Предыдущая Следующая

(т„), = -Р.                                                        (3.51а)

Тогда суммарная величина проекций нормальных напряжений на ось z

xzz=-P + \idwz\8z.                                                      (3.52)

В соответствии с этими проекциями напряжений на ось z [урав­нение (3.52)] получим эквивалентное им выражение для плотности потока импульса. С учетом того, что численные значения напряже­ний равны значениям плотностей молекулярного потока импульса с обратным знаком [уравнение (3.6)], а также в связи с тем, что поток импульса направлен по нормали к плоскости, в которой действуют касательные напряжения xxz и zyz, получим выражение для плотности молекулярного потока импульса в векторной форме:

tf„ z = -(т« ' + V j + tzz k ).                                            (3.53)

Плотность конвективного потока импульса в соответствии с уравнением (3.20) имеет вид

q*x = wpwz.                                                     (3.53а)

Подставив плотности потока и источника импульса, выражен­ные соотношениями (3.49), (3.53) и (3.53а), в основное уравнение переноса массы, энергии и количества движения (3.26), напишем уравнение переноса количества движения для оси z при течении изотропной вязкой несжимаемой жидкости:

г(рн-г)/5т = -div \wpwz - (xxz i + xyzj - x„ k )].                                   (3.54)

Выразив напряжения тхг, т и тгг в явном виде по уравнениям (3.50)-(3.52) и найдя дивергенцию от плотностей потоков [в квад-

56


ратных скобках уравнения (3.54)],  получим уравнение переноса импульса для оси z в развернутом виде:


Предыдущая Следующая

Поиск по сайту

Литература

Доставка продукции:

ООО "Автотрейдинг"

Ж/Д перевозка (контейнера)

Собственный транспорт

Любая транспортная компания на Ваш выбор!

Последние материалы