Оборудование для Вашей лаборатории

Наши партнеры:

Наши контакты:

тел./факс
(4812) 31-08-84,
(4812) 31-74-79,
(4812) 31-74-99.


6.3. УРАВНЕНИЕ ГАГЕНА  ПУАЗЕИЛЯ

В случае стационарного ламинарного движения несжимаемой жид­кости в прямой трубе круглого сечения потери напора на трение Атр можно определить теоретически. Решением уравнения Навье-Стокса для цилиндрической системы координат ранее было полу­чено

ld(,dWy)-    Pl~Pl                                                      (3 68)

rdr\   dr J                  \xL

где г-текущий радиус потока; р1 и р2-давления в произвольно выбранных сечениях потока 1 и 2; L-расстояние (длина) между сечениями 1 и 2.

Интегрирование этого уравнения при граничных условиях г = R (где R-радиус трубы), wy = О и dwy/dr при г = О дает

»", = (/>!- P2KR2 - r2)/(4»L).                                            (6.16)

При г = О скорость по оси потока максимальна (wmaj;): wy = wmaj.. Из выражения (6.16) при г = 0 получим

w^x = (pi-p2)/R2/(^L).                                                      (6.17)

Тогда в общем случае

", = "W(*2 - r2)IR2 = w^Q - r2/R2).                                              (6.18)

Уравнение (6.18) выражает параболическое распределение ско­ростей в сечении стационарного ламинарного потока, протекаю­щего по трубопроводу круглого сечения (закон Стокса). Однако в реальных условиях параболический профиль скоростей устанав­ливается на некотором расстоянии от входа в трубу вследствие возникающих при этом возмущений (входной эффект). Отрезок трубы, в котором наблюдаются эти возмущения в потоке до уста­новления стационарного режима, называют участком стабили­зации.


Предыдущая Следующая

Поиск по сайту

Литература

Доставка продукции:

ООО "Автотрейдинг"

Ж/Д перевозка (контейнера)

Собственный транспорт

Любая транспортная компания на Ваш выбор!

Последние материалы